Kiedy mówimy o odwracalności procesów, należy mieć na uwadze, że jest to swego rodzaju idealizacja. Wszystkie rzeczywiste procesy są nieodwracalne, dlatego nieodwracalne są również cykle, według których pracują silniki cieplne, a więc nierównowagi. Aby jednak uprościć ilościowe oszacowania takich cykli, należy uznać je za stany równowagi, to znaczy tak, jakby składały się tylko z procesów równowagowych. Wymaga tego dobrze rozwinięty aparat klasycznej termodynamiki.
Słynny cykl idealnego silnika Carnota jest uważany za równowagowy odwrócony proces kołowy. W prawdziwym życiu żaden cykl może nie być idealny, ponieważ występują straty. Odbywa się pomiędzy dwoma źródłami ciepła o stałej temperaturze na wymienniku ciepła T1 i radiator T 2, a także płyn roboczy, który jest uważany za gaz doskonały (ryc. 3.1).
Ryż. 3.1. Cykl silnika cieplnego
Zakładamy, że T1 > T 2 i odprowadzanie ciepła z radiatora oraz doprowadzenie ciepła do radiatora nie wpływa na ich temperaturę, T1 oraz T 2 pozostaje stały. Wyznaczmy parametry gazu w lewym skrajnym położeniu tłoka silnika cieplnego: ciśnienie - R1 Tom - V 1, temperatura T jeden . To jest punkt 1 na wykresie na osiach P-V. W tym momencie gaz (płyn roboczy) wchodzi w interakcję z radiatorem, którego temperatura również wynosi T jeden . Gdy tłok przesuwa się w prawo, ciśnienie gazu w cylindrze spada, a objętość wzrasta. Będzie to trwało do momentu osiągnięcia przez tłok pozycji określonej przez punkt 2, gdzie parametry płynu roboczego (gazu) przyjmą wartości P 2, V 2, T 2... Temperatura w tym punkcie pozostaje niezmieniona, ponieważ temperatura gazu i radiatora jest taka sama podczas przejścia tłoka z punktu 1 do punktu 2 (rozprężanie). Taki proces, w którym… T nie zmienia się, nazywa się izotermą, a krzywa 1–2 nazywa się izotermą. W tym procesie ciepło jest przekazywane z wymiennika ciepła do płynu roboczego P 1.
W punkcie 2 cylinder jest całkowicie odizolowany od środowiska zewnętrznego (nie ma wymiany ciepła) i przy dalszym ruchu tłoka w prawo ciśnienie spada, a objętość wzrasta wzdłuż krzywej 2–3, co nazywa się adiabata(proces bez wymiany ciepła ze środowiskiem zewnętrznym). Gdy tłok przesunie się w skrajne prawe położenie (punkt 3), proces rozprężania zakończy się i parametry przyjmą wartości P 3, V 3, a temperatura zrówna się z temperaturą radiatora T 2. Przy takim położeniu tłoka zmniejsza się izolacja płynu roboczego i oddziałuje on z radiatorem. Jeśli teraz zwiększymy nacisk na tłok, to będzie on przesuwał się w lewo ze stałą temperaturą T 2(kompresja). Oznacza to, że ten proces kompresji będzie izotermiczny. W tym procesie ciepło P2 przepłynie z płynu roboczego do radiatora. Tłok poruszający się w lewo dojdzie do punktu 4 z parametrami P 4, V 4 i T 2, gdzie płyn roboczy jest ponownie izolowany od środowiska zewnętrznego. Dalsza kompresja następuje wzdłuż adiabaty 4–1 wraz ze wzrostem temperatury. W punkcie 1 kompresja kończy się na parametrach płynu roboczego P 1, V 1, T 1... Tłok wrócił do pierwotnego stanu. W punkcie 1 usuwa się izolację płynu roboczego od środowiska zewnętrznego i cykl się powtarza.
Wydajność idealnego silnika Carnota.
W teoretycznym modelu silnika cieplnego rozważane są trzy ciała: podgrzewacz, ciało robocze oraz lodówka.
Grzałka to zbiornik ciepła (duży korpus), którego temperatura jest stała.
W każdym cyklu pracy silnika płyn roboczy odbiera pewną ilość ciepła z grzałki, rozszerza się i wykonuje pracę mechaniczną. Przeniesienie części energii otrzymanej z grzałki do lodówki jest konieczne, aby przywrócić płyn roboczy do pierwotnego stanu.
Ponieważ model zakłada, że temperatura nagrzewnicy i lodówki nie zmienia się podczas pracy silnika cieplnego, to po zakończeniu cyklu: grzanie-rozprężanie-chłodzenie-sprasowanie płynu roboczego, uważa się, że maszyna powraca do stanu pierwotnego.
Dla każdego cyklu, w oparciu o pierwszą zasadę termodynamiki, możemy zapisać, że ilość ciepła Q ciepło odbierane z nagrzewnicy, ilość ciepła | Q zimno | podane do lodówki, a praca wykonana przez ciało robocze A są powiązane stosunkiem:
A = Q obciążenie - | Q zimno |.
W rzeczywistych urządzeniach technicznych, zwanych silnikami cieplnymi, płyn roboczy ogrzewany jest ciepłem wydzielanym podczas spalania paliwa. Tak więc w turbinie parowej elektrowni nagrzewnicą jest piec węglowy. W silniku spalinowym (ICE) produkty spalania można uznać za grzejnik, a nadmiar powietrza za płyn roboczy. Jako lodówkę wykorzystują powietrze atmosferyczne lub wodę z naturalnych źródeł.
Sprawność silnika cieplnego (maszyny)
Współczynnik sprawności silnika cieplnego (Efektywność) stosunek pracy wykonanej przez silnik do ilości ciepła odbieranego z nagrzewnicy nazywamy:
Sprawność każdego silnika cieplnego jest mniejsza niż jeden i jest wyrażona w procentach. Brak możliwości zamiany całej ilości ciepła odebranego z grzałki na pracę mechaniczną jest zapłatą za konieczność zorganizowania procesu cyklicznego i wynika z drugiej zasady termodynamiki.
W rzeczywistych silnikach cieplnych sprawność określa eksperymentalna moc mechaniczna n silnik i ilość spalonego paliwa na jednostkę czasu. Więc jeśli na czas T spalone paliwo masowe m i ciepło właściwe spalania Q, następnie
W przypadku pojazdów charakterystyką odniesienia jest często objętość V paliwo spalone po drodze s z mocą mechaniczną silnika n i szybko. W takim przypadku, biorąc pod uwagę gęstość r paliwa, można zapisać wzór na obliczenie sprawności:
Druga zasada termodynamiki
Istnieje kilka sformułowań druga zasada termodynamiki... Jedna z nich mówi, że silnik cieplny jest niemożliwy, który działałby tylko kosztem źródła ciepła, czyli bez lodówki. Oceany mogły być dla niego praktycznie niewyczerpanym źródłem wewnętrznej energii (Wilhelm Friedrich Ostwald, 1901).
Inne sformułowania drugiej zasady termodynamiki są równoważne temu.
Sformułowanie Clausiusa(1850): niemożliwy jest proces, w którym ciepło samorzutnie przechodziłoby z mniej nagrzanych ciał do bardziej nagrzanych ciał.
Formuła Thomsona(1851): niemożliwy jest proces okrężny, którego jedynym skutkiem byłoby wytworzenie pracy poprzez zmniejszenie energii wewnętrznej zbiornika ciepła.
Sformułowanie Clausiusa(1865): wszystkie procesy spontaniczne w zamkniętym układzie nierównowagowym zachodzą w kierunku, w którym entropia układu wzrasta; w stanie równowagi termicznej jest maksymalny i stały.
Sformułowanie Boltzmanna(1877): zamknięty układ wielu cząstek spontanicznie przechodzi od stanu bardziej uporządkowanego do mniej uporządkowanego. Spontaniczne wyjście układu z położenia równowagi jest niemożliwe. Boltzmann wprowadził ilościową miarę nieporządku w systemie składającym się z wielu ciał - entropia.
Sprawność silnika cieplnego z gazem idealnym jako płynem roboczym
Jeśli podano model płynu roboczego w silniku cieplnym (na przykład gaz doskonały), to można obliczyć zmianę parametrów termodynamicznych płynu roboczego podczas rozszerzania i kurczenia. Pozwala to obliczyć sprawność silnika cieplnego w oparciu o prawa termodynamiki.
Rysunek pokazuje cykle, dla których można obliczyć wydajność, jeśli płyn roboczy jest gazem idealnym, a parametry są ustawione w punktach przejścia z jednego procesu termodynamicznego do drugiego.
|
Izobaryczno-izochoryczne |
Izochoryczno-adiabatyczny |
|
Izobaryczno-adiabatyczny |
|
Izobaryczno-izochoryczno-izotermiczny |
|
|
Izobaryczno-izochoryczno-liniowe |
Cykl Carnota. Sprawność idealnego silnika cieplnego
Najwyższa wydajność przy danych temperaturach grzałki T ciepło i lodówka T zimno ma silnik cieplny, w którym płyn roboczy rozszerza się i kurczy wzdłuż cykl Carnota(rys. 2), którego wykres składa się z dwóch izoterm (2–3 i 4–1) oraz dwóch adiabatów (3–4 i 1–2).
Twierdzenie Carnota dowodzi, że sprawność takiego silnika nie zależy od użytego płynu roboczego, dlatego można ją obliczyć wykorzystując zależności termodynamiczne dla gazu doskonałego:
Środowiskowe konsekwencje pracy silnika cieplnego
Intensywne wykorzystanie silników cieplnych w transporcie i energetyce (elektrownie cieplne i jądrowe) ma istotny wpływ na biosferę Ziemi. Chociaż istnieją spory naukowe dotyczące mechanizmów wpływu życia człowieka na klimat Ziemi, wielu naukowców zwraca uwagę na czynniki, dzięki którym taki wpływ może wystąpić:
- Efekt cieplarniany to wzrost stężenia dwutlenku węgla (produktu spalania w nagrzewnicach silników cieplnych) w atmosferze. Dwutlenek węgla przepuszcza promieniowanie widzialne i ultrafioletowe ze Słońca, ale pochłania promieniowanie podczerwone, które wędruje w kosmos z Ziemi. Prowadzi to do wzrostu temperatury niższych warstw atmosfery, wzmożonych wiatrów huraganowych i globalnego topnienia lodu.
- Bezpośredni wpływ toksycznych spalin na dzikie zwierzęta (substancje rakotwórcze, smog, kwaśne deszcze z ubocznych produktów spalania).
- Zubożenie warstwy ozonowej podczas lotów samolotów i startów rakiet. Ozon w górnych warstwach atmosfery chroni całe życie na Ziemi przed nadmiernym promieniowaniem ultrafioletowym ze Słońca.
Wyjściem z nadchodzącego kryzysu ekologicznego jest zwiększenie sprawności silników cieplnych (sprawność nowoczesnych silników cieplnych rzadko przekracza 30%); stosowanie sprawnych silników i neutralizatorów szkodliwych spalin; wykorzystanie alternatywnych źródeł energii (panele słoneczne i grzejniki) oraz alternatywnych środków transportu (rowery itp.).
Współczesne realia sugerują powszechne stosowanie silników cieplnych. Liczne próby zastąpienia ich silnikami elektrycznymi jak dotąd nie powiodły się. Problemy związane z akumulacją energii elektrycznej w systemach autonomicznych są rozwiązywane z dużym trudem.
Nadal palące są problemy technologii wytwarzania akumulatorów energii elektrycznej z uwzględnieniem ich wieloletniego użytkowania. Charakterystyki prędkości pojazdów elektrycznych są dalekie od prędkości samochodów napędzanych silnikami spalinowymi.
Pierwsze kroki w tworzeniu silników hybrydowych mogą znacznie ograniczyć szkodliwe emisje w megamiastach, rozwiązując problemy środowiskowe.
Trochę historii
Możliwość zamiany energii pary na energię ruchu znana była już w starożytności. 130 pne: Filozof Czapla z Aleksandrii podarował publiczności zabawkę parową - eolipil. Kula wypełniona parą weszła w ruch obrotowy pod wpływem emanujących z niej strumieni. Ten prototyp nowoczesnych turbin parowych nie był wówczas używany.
Przez wiele lat i stuleci rozwój filozofa był uważany tylko za zabawną zabawkę. W 1629 r. Włoch D. Branchi stworzył aktywną turbinę. Para wprawiła w ruch dysk wyposażony w ostrza.
Od tego momentu rozpoczął się szybki rozwój maszyn parowych.
Maszyna cieplna
Zamiana paliwa na energię ruchu części maszyn i mechanizmów stosowana jest w silnikach cieplnych.
Główne części maszyn: grzałka (układ pozyskiwania energii z zewnątrz), płyn roboczy (wykonuje użyteczne działanie), lodówka.
Grzałka jest zaprojektowana tak, aby płyn roboczy gromadził wystarczającą ilość energii wewnętrznej do użytecznej pracy. Lodówka usuwa nadmiar energii.
Główną cechą sprawności nazywana jest sprawność silników cieplnych. Ta wartość pokazuje, ile energii zużywanej na ogrzewanie zużywa się na wykonanie użytecznej pracy. Im wyższa wydajność, tym bardziej opłacalna praca maszyny, ale wartość ta nie może przekroczyć 100%.
Obliczanie wydajności
Niech grzałka pozyska energię z zewnątrz równą Q 1. Pracujący korpus wykonał pracę A, podczas gdy energia przekazana do lodówki wyniosła Q 2.
Na podstawie definicji obliczamy wartość sprawności:
η = A / Q 1. Weźmy pod uwagę, że A = Q 1 - Q 2.
Stąd sprawność silnika cieplnego, którego wzór ma postać η = (Q 1 - Q 2) / Q 1 = 1 - Q 2 / Q 1, pozwala wyciągnąć następujące wnioski:
- Sprawność nie może przekraczać 1 (lub 100%);
- aby zmaksymalizować tę wartość, konieczne jest albo zwiększenie energii odbieranej z grzałki, albo zmniejszenie energii dostarczanej do lodówki;
- zwiększenie energii grzałki osiąga się poprzez zmianę jakości paliwa;
- zmniejszenie energii dostarczanej do lodówki pozwala osiągnąć cechy konstrukcyjne silników.
Idealny silnik cieplny
Czy można stworzyć taki silnik, którego sprawność byłaby maksymalna (idealnie równa 100%)? Francuski fizyk teoretyczny i utalentowany inżynier Sadi Carnot próbował znaleźć odpowiedź na to pytanie. W 1824 roku opublikowano jego obliczenia teoretyczne dotyczące procesów zachodzących w gazach.
Główną ideą maszyny idealnej jest przeprowadzanie procesów odwracalnych z użyciem gazu doskonałego. Zaczynamy od izotermicznego rozprężania gazu w temperaturze T 1. Wymagana do tego ilość ciepła wynosi Q 1. Po rozprężeniu się gazu bez wymiany ciepła Po osiągnięciu temperatury T2 gaz jest sprężany izotermicznie, przenosząc energię Q2 do lodówki. Powrót gazu do pierwotnego stanu odbywa się adiabatycznie.
Sprawność idealnego silnika cieplnego Carnota, po dokładnym obliczeniu, jest równa stosunkowi różnicy temperatur między urządzeniami grzewczymi i chłodzącymi do temperatury, jaką ma nagrzewnica. Wygląda to tak: η = (T 1 - T 2) / T 1.
Możliwa sprawność silnika cieplnego, którego wzór ma postać: η = 1 - T 2 / T 1, zależy tylko od wartości temperatur nagrzewnicy i chłodnicy i nie może być większa niż 100%.
Co więcej, ten stosunek pozwala udowodnić, że sprawność silników cieplnych może być równa jedności tylko wtedy, gdy lodówka osiągnie temperaturę. Jak wiesz, ta wartość jest nieosiągalna.
Obliczenia teoretyczne Karnota pozwalają określić maksymalną sprawność silnika cieplnego dowolnej konstrukcji.
Twierdzenie udowodnione przez Carnota brzmi następująco. Dowolny silnik cieplny w żadnym wypadku nie jest w stanie osiągnąć większej sprawności niż idealny silnik cieplny.
Przykład rozwiązywania problemów
Przykład 1. Jaka jest sprawność idealnego silnika cieplnego, jeśli temperatura grzałki wynosi 800°C, a temperatura lodówki jest niższa o 500°C?
T 1 = 800 о С = 1073 K, ∆T = 500 о С = 500 K, η -?
Z definicji: η = (T 1 - T 2) / T 1.
Nie podajemy temperatury lodówki, ale ∆T = (T 1 - T 2), stąd:
η = ∆T / T 1 = 500 K / 1073 K = 0,46.
Odpowiedź: wydajność = 46%.
Przykład 2. Wyznacz sprawność idealnego silnika cieplnego, jeśli z tytułu zakupionej energii grzałki wykonuje się pracę użyteczną 650 J. Jaka jest temperatura grzałki silnika cieplnego, jeśli temperatura chłodnicy wynosi 400 K?
Q 1 = 1 kJ = 1000 J, A = 650 J, T 2 = 400 K, η -?, T 1 =?
W tym problemie mówimy o instalacji cieplnej, której sprawność można obliczyć ze wzoru:
Do określenia temperatury grzałki posługujemy się wzorem na sprawność idealnego silnika cieplnego:
η = (T 1 - T 2) / T 1 = 1 - T 2 / T 1.
Po wykonaniu przekształceń matematycznych otrzymujemy:
T 1 = T 2 / (1- η).
T 1 = T 2 / (1- A / Q 1).
Obliczmy:
η = 650 J / 1000 J = 0,65.
T1 = 400 K / (1-650 J / 1000 J) = 1142,8 K.
Odpowiedź: η = 65%, T 1 = 1142,8 K.
Rzeczywiste warunki
Idealny silnik cieplny został zaprojektowany z myślą o idealnych procesach. Praca wykonywana jest tylko w procesach izotermicznych, jej wartość określa się jako obszar ograniczony wykresem cyklu Carnota.
W rzeczywistości niemożliwe jest stworzenie warunków dla procesu zmiany stanu gazu bez towarzyszących zmian temperatury. Nie ma materiałów, które wykluczałyby wymianę ciepła z otaczającymi obiektami. Przeprowadzenie procesu adiabatycznego staje się niemożliwe. W przypadku wymiany ciepła temperatura gazu musi się koniecznie zmienić.
Sprawność silników cieplnych tworzonych w warunkach rzeczywistych znacznie odbiega od sprawności silników idealnych. Należy zauważyć, że przebieg procesów w rzeczywistych silnikach następuje tak szybko, że zmienność wewnętrznej energii cieplnej substancji roboczej w procesie zmiany jej objętości nie może być skompensowana przez dopływ ilości ciepła z grzałki i powrót do lodówka.
Inne silniki cieplne
Prawdziwe silniki działają w różnych cyklach:
- Cykl Otto: proces przy stałej objętości zmienia się adiabatycznie, tworząc cykl zamknięty;
- Cykl diesla: izobar, adiabat, izochor, adiabat;
- proces, który zachodzi przy stałym ciśnieniu, zostaje zastąpiony przez adiabatyczny i zamyka cykl.
Nie jest możliwe stworzenie procesów równowagi w silnikach rzeczywistych (zbliżenie ich do idealnych) w warunkach nowoczesnej technologii. Wydajność maszyn cieplnych jest znacznie niższa, nawet biorąc pod uwagę takie same warunki temperaturowe jak w idealnej instalacji termicznej.
Nie należy jednak umniejszać roli wzoru obliczeniowego na sprawność, ponieważ to właśnie on staje się punktem wyjścia w procesie prac nad zwiększeniem sprawności prawdziwych silników.
Sposoby na zmianę wydajności
Porównując idealne i prawdziwe silniki cieplne, warto zauważyć, że temperatura lodówki tych ostatnich nie może być jakakolwiek. Zazwyczaj atmosfera jest uważana za lodówkę. Temperaturę atmosfery można przyjąć tylko w obliczeniach przybliżonych. Doświadczenie pokazuje, że temperatura płynu chłodzącego jest równa temperaturze spalin w silnikach, jak ma to miejsce w silnikach spalinowych (w skrócie ICE).
ICE to najbardziej rozpowszechniony silnik cieplny na naszym świecie. Sprawność silnika cieplnego w tym przypadku zależy od temperatury wytworzonej przez spalane paliwo. Istotną różnicą pomiędzy silnikiem spalinowym a silnikami parowymi jest połączenie funkcji nagrzewnicy i czynnika roboczego urządzenia w mieszance powietrzno-paliwowej. Spalanie mieszanina wywiera nacisk na ruchome części silnika.
Osiąga się wzrost temperatury gazów roboczych, znacząco zmieniając właściwości paliwa. Niestety nie da się tego robić w nieskończoność. Każdy materiał, z którego wykonana jest komora spalania silnika, ma swoją własną temperaturę topnienia. Odporność cieplna takich materiałów jest główną cechą silnika, a także możliwością znacznego wpływania na wydajność.
Wartości sprawności silników
Jeśli weźmiemy pod uwagę temperaturę pary roboczej na wlocie 800 K, a spalin 300 K, to sprawność tej maszyny wynosi 62%. W rzeczywistości jednak wartość ta nie przekracza 40%. Taki spadek następuje z powodu strat ciepła podczas nagrzewania obudowy turbiny.
Najwyższa wartość spalania wewnętrznego nie przekracza 44%. Zwiększenie tej wartości to kwestia niedalekiej przyszłości. Zmiana właściwości materiałów, paliw to problem, nad którym pracują najlepsze umysły ludzkości.
Praca wykonana przez silnik jest równa:
Po raz pierwszy proces ten został rozważony przez francuskiego inżyniera i naukowca N. LS Carnota w 1824 roku w książce „Refleksje na temat siły napędowej ognia i maszyn zdolnych do rozwijania tej siły”.
Celem badań Carnota było poznanie przyczyn niedoskonałości ówczesnych silników cieplnych (miały sprawność ≤ 5%) i poszukiwanie sposobów ich poprawy.
Cykl Carnota jest najbardziej wydajnym z możliwych. Jego wydajność jest maksymalna.
Rysunek przedstawia termodynamiczne procesy cyklu. W procesie ekspansji izotermicznej (1-2) w temperaturze T 1 , praca odbywa się poprzez zmianę energii wewnętrznej grzałki, tj. poprzez dostarczenie ilości ciepła do gazu Q:
A 12 = Q 1 ,
Chłodzenie gazu przed sprężaniem (3-4) następuje podczas rozprężania adiabatycznego (2-3). Zmiana energii wewnętrznej U 23 w procesie adiabatycznym ( Q = 0) jest całkowicie przerobiony na pracę mechaniczną:
A 23 = -ΔU 23 ,
Temperatura gazu w wyniku ekspansji adiabatycznej (2-3) spada do temperatury lodówki T 2 < T 1 ... W procesie (3-4) gaz jest sprężany izotermicznie, przekazując ilość ciepła do lodówki P2:
A 34 = Q 2,
Cykl kończy się procesem sprężania adiabatycznego (4-1), w którym gaz jest podgrzewany do temperatury T1.
Maksymalna wartość sprawności silników cieplnych pracujących na gazie doskonałym według cyklu Carnota:
.
Istota formuły wyraża się w sprawdzonym Z... Twierdzenie Carnota, że sprawność jakiegokolwiek silnika cieplnego nie może przekroczyć sprawności cyklu Carnota przeprowadzonego w tej samej temperaturze nagrzewnicy i lodówki.
Zadanie 15.1.1. Rysunki 1, 2 i 3 przedstawiają wykresy trzech cyklicznych procesów zachodzących z gazem doskonałym. W którym z tych procesów gaz wykonał pozytywną pracę podczas cyklu?
Zadanie 15.1.3. Gaz doskonały, po zakończeniu pewnego procesu cyklicznego, powrócił do stanu początkowego. Całkowita ilość ciepła odebranego przez gaz podczas całego procesu (różnica pomiędzy ilością ciepła odebranego z grzałki a ilością ciepła oddanego do lodówki) jest równa. Jaką pracę wykonał gaz podczas cyklu?
Zadanie 15.1.5. Rysunek przedstawia wykres procesu cyklicznego zachodzącego z gazem. Parametry procesu przedstawiono na wykresie. Jaką pracę wykonuje gaz podczas tego cyklicznego procesu?
|
|
|
|
Zadanie 15.1.6. Gaz doskonały wykonuje proces cykliczny, wykres we współrzędnych pokazano na rysunku. Wiadomo, że proces 2–3 jest izochoryczny, w procesach 1–2 i 3–1 zadziałał gaz i odpowiednio. Jaką pracę wykonał gaz podczas cyklu?
Zadanie 15.1.7. Wydajność silnika cieplnego pokazuje
Zadanie 15.1.8. Podczas cyklu silnik cieplny odbiera ilość ciepła z grzałki i oddaje ilość ciepła do lodówki. Jaki jest wzór na określenie sprawności silnika?
Zadanie 15.1.10. Sprawność idealnego silnika cieplnego pracującego w cyklu Carnota wynosi 50%. Temperatura grzałki jest podwojona, temperatura lodówki się nie zmienia. Jaka będzie sprawność powstałego idealnego silnika cieplnego?
|
|
|
|